”

يعتقد معظمنا، عندما نفكر في النموذج القياسي، في الجسيمات والقوى الأساسية التي تُكوّن الكون. وهذا ليس أمراً سيئاً؛ فهو إلى حد كبير صحيح! وضمن النموذج القياسي، فإن الوصفة الكاملة للجسيمات التي ينبغي أن توجد هي:

• ستة نكهات من الكواركات (أعلى، أسفل، غريب، سحر، قاع، قمة)،
• ثلاث نكهات من الليبتونات المشحونة (إلكترون، ميون، تاو)،
• ثلاث نكهات من الليبتونات غير المشحونة (نيوترينو الإلكترون، نيوترينو الميون، نيوترينو التاو)،
• الفوتون (للتفاعل الكهرومغناطيسي)،
• بوزونات W و Z (للتفاعل النووي الضعيف)،
• الجلوونات (للتفاعل النووي القوي)،
• وبوزون هيغز (الجسيم المرتبط بحقل هيغز).

تتحد الكواركات واللبتونات معًا لتكوين الهياكل المركبة التي نعتاد عليها، بما في ذلك البروتونات والنيوترونات والذرات، بينما تتوسط البوزونات (جميع الجسيمات الأخرى) القوى بينها.

إلا أن إحدى هذه القوى فقط، وهي القوة النووية الضعيفة، قادرة على تغيير نكهة (أو نوع) الكوارك أو اللبتون من نوع إلى آخر. والهدف من مسرعات ومصادمات الجسيمات، مثل مصادم الهادرونات الكبير في سيرن، ليس فقط محاولة خلق الجسيمات الثقيلة والغريبة التي تعيش فقط لجزء من الثانية قبل أن تتحلل، بل لدراسة تلك التحللات بتفاصيل دقيقة. بالإضافة إلى تزويدنا بالجسيمات وتفاعلاتها، يخبرنا النموذج القياسي أيضًا بأنواع التحللات المسموح بها والممنوعة (على سبيل المثال، لا يمكن لبوزون زد ولا أي “تيار متعادل” آخر تغيير نكهة الكوارك أو اللبتون)، بالإضافة إلى مدى تكرار كل نوع من أنواع التحلل (المعروف باسم نسبة التفرع) التي ينبغي أن تحدث.

لذلك، تُعدّ ميزونات B مثيرة للاهتمام للغاية. فقد تمّ، ولأول مرة، تجميع جميع بيانات مصادم الهادرونات الكبير LHC المتعلقة بتحلل ميزونات B (الميزونات التي تحتوي على كوارك قاع أو مضاد كوارك قاع)، وظهرت الآن إشارة مُغرية قد تُخرق النموذج القياسي في نهاية المطاف. وهذا ما يُبرّر حماس فيزيائيّي الجسيمات – بشكلٍ مُستحقّ – إزاء هذا الاكتشاف. [[LINK25]] [[LINK25]]

في أعماق الأرض، يُشكل هذا النفق جزءًا من الآليات الداخلية للمصادم الكبير للهادرونات (LHC)، حيث تمر البروتونات ببعضها البعض بسرعة 299,792,455 م/ث أثناء دورانها في اتجاهين متعاكسين: أي أقل من سرعة الضوء بـ 3 م/ث فقط. تتكون مسرعات الجسيمات مثل مصادم الهادرونات الكبير من أقسام من تجاويف التسريع، حيث تُطبق الحقول الكهربائية لتسريع الجسيمات الموجودة بداخلها، بالإضافة إلى أجزاء الانحناء الدائري، حيث تُطبق الحقول المغناطيسية لتوجيه الجسيمات سريعة الحركة إما نحو تجويف التسريع التالي أو نحو نقطة التصادم.

عندما يفكر معظمنا في مصادم الهادرونات الكبير (LHC)، فإننا نفكر في حدود الطاقة: جسيمات الطاقة العالية القصيرة العمر التي توجد في الطبيعة. إن مصادم الهادرونات الكبير هو مسرّع جسيمات هائل -أكبر مسرّع تم بناؤه على الأرض على الإطلاق- يبلغ محيط دورانه حوالي 27 كيلومتراً. كما أنه يُفاخر بأقوى مغناطيسات الانحناء المستخدمة على الإطلاق في مسرّع جسيمات واسع النطاق، حيث تبلغ شدة المجالات المغناطيسية 8.4 تسلا: أي أكثر من 100,000 مرة أقوى من المجال المغناطيسي الطبيعي للأرض. يسمح هذا للبروتونات في مصادم الهادرونات الكبير، والتي يتم تسريعها إلى أعلى طاقات حققتها أي جسيمات على الإطلاق في مختبر، بإنتاج أعداد كبيرة من الجسيمات الغريبة والثقيلة وغير المستقرة وقصيرة العمر.

تشمل هذه جسيمات القمة، وبوزونات W و Z، وبالطبع “القطعة المفقودة” الأخيرة التي طال انتظارها (والتي لم تُكتشف إلا مؤخراً) في النموذج القياسي: بوزون هيغز. وقد تم اكتشاف بوزون هيغز في بداية العقد الأول من القرن الحادي والعشرين بواسطة كل من تعاوني CMS و ATLAS – وهما الكاشفان “الرئيسيان” في مصادم الهادرونات الكبير – حيث تم إنشاء آلاف بل مئات الآلاف من بوزونات هيغز في مصادم الهادرونات الكبير، وقام هذان الكاشفان بقياس نواتج اضمحلالها. وحتى الآن، عندما يتم جمع جميع البيانات معاً، لا توجد انحرافات عن تنبؤات بوزون هيغز في النموذج القياسي البسيط. ويظل النموذج القياسي سليماً في الوقت الحالي، على الأقل، فيما يتعلق بجسيم هيغز نفسه.

قنوات اضمحلال هيغز المرصودة مقابل اتفاق النموذج القياسي، مع تضمين مجموعة البيانات الكاملة من الجولة الأولى من أطلس وسي إم إس. الاتفاق مذهل، ومع ذلك محبط في نفس الوقت، حيث لم تظهر بعد أي أدلة على وجود بوزون هيغز ثانٍ أو بوزون هيغز خارج النموذج القياسي.

لكنّ مُكتشِفَي CMS و ATLAS ليسا المُكتشِفَين الوحيدَين في مُصادِم الهادرونات الكبير، وعلى الرغم من أنّ بوزون هيغز (إلى جانب الكوارك العلوي وبوزونات W و Z) قد يكون أثقلَ الجُسيماتِ في النموذج العياري وأصعبَها إنتاجًا، إلا أنّه ليس الوحيدَ المُثير للاهتمام. ففي كل مرة تصطدم فيها جُسيماتٌ مع بعضها البعض، سواءً أكانت مُركَّبة (مثل البروتونات) أم أساسيّة (مثل الإلكترونات)، فإنّ هذا الاصطدامَ يَتِيحُ فرصةً لإنتاج جسيماتٍ جديدة عبر معادلة آينشتاين الشهيرة E = mc². وإذا وُجِدَت طاقةٌ كافيةٌ — أي “طاقةٌ متبقية” بعد حساب الطاقة اللازمة للحفاظ على جميع الكميات الإلزامية — فيمكن حينئذٍ إنتاج جسيماتٍ جديدة، بما في ذلك كواركات/مُضادّات كوارك جديدة، ولبتونات/مُضادّات لبتون جديدة، و/أو بوزونات جديدة.

أصعب الجسيمات إنتاجًا هي الأثقل والأكثر ضخامة:

• كوارك القمة ومضاد كوارك القمة (بحوالي 173 GeV/c² لكل منهما)،
• بوزون هيغز (بحوالي 126 GeV/c²)،
• بوزون زد (بحوالي 91 GeV/c²)،
• وبوزونات دبليو (نسختان مشحونتان إيجابياً وسلبياً، بحوالي 80 GeV/c² لكل منهما).

تتحلل هذه الجسيمات عادةً بسرعة، لكنها تتحرك، على الأقل في البداية بعد إنشائها، ببطء نسبيًا مقارنة بسرعة الضوء. ولأنها تتطلب الكثير من الطاقة لإنتاجها، حتى في مسرّع مثل مصادم الهادرونات الكبير، فمن الصعب جدًا إنشاؤها بطاقة حركية كبيرة. إن الجسيمات الأخف وزنًا فقط، وهي نواتج تحلل هذه الجسيمات الثقيلة جدًا، أو بقايا البروتونات الأولية (التي تتحرك نفسها بسرعة حوالي 299,792,455 م/ث قبل التصادم) هي التي تتحرك بسرعة.

تحدد الكتل الساكنة للجسيمات الأولية في الكون متى، وتحت أي ظروف، يمكن إنشاؤها، كما ترتبط بمدى طول عمرها بعد إنشائها خلال الانفجار العظيم الساخن. وكلما زادت كتلة الجسيم، قلّ الوقت الذي يمكن أن يُنشأ فيه تلقائيًا في الكون المبكر، ويقل عمره الافتراضي.

ولكن إذا تجاهلنا هذه الأنواع الأربعة من الجسيمات وسألنا: “ما هو الجسيم التالي في الوزن؟”، فإن الجواب سيكون مفاجئًا نوعًا ما: إنه الكوارك السفلي ومضاد الكوارك السفلي، ولكنه يبلغ حوالي 5% فقط من كتلة جسيمات W، بكتلة تتراوح بين 4 و 5 GeV/c تقريبًا². وعلى عكس الكوارك العلوي، الذي يتحلل بعد أقل من يكتوثانية (10^-24 ثانية) – وهي فترة زمنية قصيرة جدًا لدرجة أنه لا يمكنه حتى تكوين هادرونات مثل الباريونات والميزونات – يعيش الكوارك السفلي لمدة بيكوثانية تقريبًا (10^-12 ثانية)، والتي قد تبدو قصيرة بشكل لا يصدق، لكنها أطول من عمر أثقل كوارك بأكثر من تريليون مرة. ونتيجة لذلك، فإن الكوارك السفلي (ومضاد الكوارك السفلي) يشكلان دائمًا هادرونات، سواء كانت باريونًا أو مضاد باريون أو ميزونًا.

بسبب خفة وزنها، مقارنةً على الأقل بأثقل جسيمات النموذج القياسي، فإن الجسيمات التي تحتوي على كواركات قاع أو مضادات كواركات قاع، والتي تُنشأ في مصادم الهادرونات الكبير (LHC) (والذي، كما تذكرون، يُصادم البروتونات مع البروتونات عند طاقة تبلغ حوالي 14 تيرا إلكترون فولت، أو حوالي 14000 جيج إلكترون فولت)، تتحرك دائمًا بسرعة قريبة جدًا من سرعة الضوء. ولا يزال بإمكان كاشفي CMS أو ATLAS اكتشاف هذه الجسيمات، وهذا ما يحدث بالفعل، ولكن يوجد كاشف آخر أكثر ملاءمة لقياس هذه الهادرونات التي تحتوي على كوارك قاع (أو مضاد كوارك قاع): LHCb. هذا الكاشف الضخم، الذي يبلغ وزنه 5600 طن متري، وطوله أكثر من 21 مترًا (65 قدمًا)، يديره فريق مكون من أكثر من 1500 عالم، مما يُمكّنهم من إعادة بناء مسارات الجسيمات وحطامها، بالإضافة إلى اضمحلال الجسيمات، الناتجة عن الجسيمات المركبة التي تحتوي على كوارك قاع (أو مضاد كوارك قاع).

يبلغ وزن كاشف LHCb 5600 طن متري، وطوله 21 متراً، وارتفاعه 10 أمتار، وعرضه 13 متراً، وهو مُحسّن لاكتشاف ودراسة الجسيمات (وتحللها اللاحق) التي تحتوي على كواركات b بداخلها. يوجد حاليًا أكثر من 1500 عالم ومهندس وفني يعملون على مشروع تعاون LHCb.

بحسب النموذج القياسي، هناك قواعد يجب أن تطيعها هذه الجسيمات. لا يمكن أن يتحلل كوارك قاع (أو مضاد كوارك قاع) إلا إلى نواتج تتضمن إما كواركًا علويًا (أو مضاد كوارك علوي) أو كواركًا ساحرًا (أو مضاد كوارك ساحر)؛ لا يُسمح بغير ذلك من الاحتمالات. يجب حفظ الشحنة الكهربائية، وكذلك الطاقة والعزم لكل النواتج الناتجة عن التحلل. وإذا كنت ستصنع نوعًا محددًا من الهادرونات – الميزون – الذي يحتوي على كوارك قاع (أو مضاد كوارك قاع)، فيجب أن يكون مضاد الكوارك (أو الكوارك) الذي يرافقه داخل الميزون من النوع العلوي، أو السفلي، أو الغريب، أو الساحر، أو القاع. مرة أخرى، لا يُسمح بغير ذلك من الاحتمالات.

لكن نموذج القياسي لديه قواعد أكثر تعقيدًا من هذه: قواعد تحكم اضمحلال الجسيمات التي تحتوي على كوارك سفلي (أو مضاد كوارك). على وجه الخصوص، غالبًا ما يمكن أن تتحلل الميزونات التي تقرن كواركًا سفليًا/مضاد كوارك سفلي مع واحد من الكواركات/مضادات الكواركات الخفيفة الثلاثة (أعلى، أسفل، أو غريب) إلى ميزونين آخرين، حيث تكون البيونات (التي تتكون من كواركات أعلى وأسفل فقط، وتشمل البيون الموجب الشحنة π⁺، والبيون المتعادل π⁰، والبيون السالب الشحنة π^–) والكايونات (التي تتضمن كواركًا غريبًا أو مضاد كوارك غريب، وتأتي في أربعة أنواع: K⁺، K^–، بالإضافة إلى كايونين متعادلي الشحنة، K-قصير و K-طويل) شائعة للغاية.

على الرغم من وجود عشرات من عمليات الاضمحلال الممكنة لهذه الميزونات B (أي ميزون يحتوي على كوارك سفلي واحد على الأقل أو مضاد كوارك سفلي)، إلا أن تلك التي تتحلل إلى بيونات و/أو كايونات تندرج تحت فئتين رئيسيتين:

• فئة لا يتغير فيها العدد الكلي للكواركات الغريبة وال مضادات الكواركات الغريبة أثناء الاضمحلال،
• وفئة يتغير فيها العدد الكلي للكواركات الغريبة ومضادات الكواركات الغريبة بمقدار ±1.

يُظهر هذا الرسم التخطيطي، الذي رسم على مقياس، الكتل النسبية للكواركات واللبتونات، حيث النيوترينوات هي أخف الجسيمات والكوارك العلوي هو الأثقل. لا يوجد تفسير، ضمن النموذج القياسي وحده، يمكن أن يفسر هذه القيم الكتلية.

من خواص النموذج القياسي التي لا تُقدّر عادةً ما يُعرف بـ الشمولية النكهية. وهذا يعني أن تفاعلات النموذج القياسي تنطبق بالتساوي، بنفس القوة والخصائص، على جميع الأنواع المختلفة من الجسيمات من نفس النوع. يجب أن تكون التفاعلات التي يختبرها الإلكترون والميون والتاونية عالمية؛ وهذا ما يسمى بالشمولية النكهة لپتونية. منذ أوائل عام 2010، كانت هناك أسئلة تجريبية جادة حول ما إذا كانت الشمولية النكهة لپتونية قد انتهكت من خلال تحللات الميزون B التي شملت الليبتونات (على وجه التحديد، الميون أو الإلكترون).

لم يكن ذلك إلا في عام 2022 عندما اكتشف العلماء سلسلة من الخلفيات التي تم تحديدها خطأً؛ وبمجرد مراعاتها بشكل صحيح، سادت الشمولية النكهة لپتونية. وقد بدت تحللات الميزون B، بعد أكثر من عقد من الدراسة، متوافقة مع النموذج القياسي في النهاية.

ومع ذلك، فإنّ عالمية نكهة الكواركات مفهوم مشابه حظي باهتمام أقل بكثير. تُظهر قطاعات الكواركات عالمية النكهة أيضًا تحت التفاعلات القوية، والكهرومغناطيسية، والتيار المحايد الضعيف (المتضمن لبوزون زد). صحيح أنّ اضمحلالات الميزونات B ليست عالمية، ولكن هذا لأنّ هناك قواعد محددة ضمن النموذج القياسي لكيفية اختلاط الكواركات معًا. بمجرد مراعاة معايير مصفوفة خلط CKM، يسمح لك ذلك بحساب مدى تكرار توقع إنتاج الميزونات B، سواء أُنشئت مع أو بدون كواركات/مكافئات غريبة في داخلها، منتج اضمحلال يحتوي على نفس عدد الكواركات/مكافئات الغريبة أو أن يختلف هذا العدد بمقدار ±1 عن القيمة الأولية.

يُظهر هذا الرسم التخطيطي التحللات المسموح بها للكواركات في النموذج القياسي عبر التفاعل الضعيف. لاحظ أن كواركات القاع (أو مضادات الكواركات) لا يمكن أن تتحلل إلا إلى كواركات سحر أو كواركات أعلى ضمن النموذج القياسي، مع كون كواركات السحر هي الأكثر شيوعًا.

كما يلاحظ مؤلفو ورقة بحثية جديدة، نُشرت في أواخر نوفمبر 2024 في مجلة *Physical Review Letters*، فإن جميع التحللات التي تتضمن ميزونات B التي تتحلل إلى أي مما يلي:

• بيونين اثنين،
• كاونين اثنين،
• أو بيون واحد وكاون واحد،

ترتبط ببعضها البعض بتناظر نكهة بين الكواركات العلوية، والسفلية، والغريبة: مثال لما يسميه علماء فيزياء الجسيمات تحديدًا تناظر نكهة SU(3). قبل 20 عامًا، كان من الضروري افتراض تقريبات حول ما هو ذو صلة وما يمكن تجاهله من أجل حساب ما ينبغي أن يعنيه هذا التناظر فيما يتعلق بـ معدلات التحلل والتفرع المختلفة المتاحة لـ B-الميزونات.

ولكن لم تعد تلك الافتراضات والتقريبات ضرورية الآن، حيث توجد بيانات كافية حول ميزونات B لمعرفة ما يلي:

• ما الذي ستُنتجه تناظر النكهة SU(3) المتوقع في النموذج القياسي بالنسبة لنسب هذه الأنواع المختلفة من الاضمحلالات،
• وما إذا كانت اضمحلالات ميزونات B المُشاهدة والتي تتحول إلى إما بَيونيْن، أو كايونيْن، أو بيون وكايون واحد تتطابق مع تلك التوقعات،
• أم أن اضمحلالات ميزونات B المُشاهدة تُظهر تناقضاً مع ما يتوقعه النموذج القياسي.

إنها نوع جديد تماماً من “اختبارات الضغط” للنموذج القياسي: صورتنا الحديثة لفيزياء الجسيمات التي نجت من كل اختبار ضغط آخر حتى الآن.

يُظهر هذا الحدث مثالًا واحدًا على اضمحلال نادر لميزون B تضمن إلكترونًا وبوزيترونًا كجزء من مشاريع اضمحلاله، كما لوحظ بواسطة كاشف LHCb. وقد تحدت قنوات اضمحلال الليبتون لميزونات B النموذج القياسي في الماضي، لكن تبين أنها وهم. ومع ذلك، لا تزال قنوات الاضمحلال الهادرونية تمثل مسارًا محتملًا لتحدي النموذج القياسي.

السبب الذي يُمكّننا من إجراء هذا النوع من اختبارات الإجهاد الآن، بينما لم نتمكن من ذلك من قبل، هو أننا الآن فقط نمتلك عدداً كافياً من القابليات القابلة للقياس لتقييد جميع المعلمات المصاحبة للنموذج القياسي وتناظر النكهة هذا بالتحديد. وعندما نتساءل حول حالات الاضمحلال المحددة – أي، عندما يضمحل نوع معين من جسيمات الميزون B إلى مجموعة محددة من النواتج – نحتاج إلى عدد أكبر من القابليات القابلة للقياس، بما في ذلك:

• نسب التفرع،
• عدم تناسق CP المباشر،
• وعدم تناسق CP غير المباشر،

أكثر مما لدينا من معلمات نظرية غير معروفة، والتي تشمل:

• المقادير،
• والمراحل القوية النسبية.

بالنسبة للتحللات التي يُحفظ فيها غرابة (عدد الكواركات/مكافئات الكواركات الغريبة)، وبالنسبة للتحللات التي تُنتهك فيها الغرابة بمقدار ±1، هناك 13 مجهولًا نظريًا لكل منها: 7 مقادير و6 أطوار قوية نسبية. والآن فقط، في هذا التحليل الأحدث، أصبح لدينا المزيد من القابليات القابلة للقياس (التي توفر علاقات، مثل المعادلات، بين المجهولات) أكثر من عدد المجهولات: 15 قابلة قياس لكل منها. وهذا موضح في الجدول أدناه، المأخوذ من المقالة ذات الصلة، حيث يُظهر النصف العلوي الخيار المحافظ على الغرابة (يمكنك حساب 15 مُدخلاً للمعلمات المقاسة) ويُظهر النصف السفلي الخيار الذي يُنتهك فيه الغرابة (مرة أخرى، يمكنك حساب 15 مُدخلاً).

الجدول الرئيسي للتحليل، حيث تتطلب تحلّلات ميزونات B المحافظة على الغرابة (النصف العلوي) والتحلّلات غير المحافظة على الغرابة لميزونات B (النصف السفلي) 13 مدخلاً لكل منهما. وبفضل قياس 15 مدخلاً بشكلٍ دقيق في كل جزء من الجدول، أصبح لدينا أخيراً بيانات جيدة بما فيه الكفاية لاختبار النموذج القياسي باستخدام تحلّلات ميزونات B.

هذا جيد؛ يعني أنه يمكننا اختبار نظريتنا تجريبياً! يمكننا أن نرى مدى ملاءمة هذه البيانات (أو تعارضها) مع النموذج القياسي، ويمكننا أن نرى ذلك بعدة طرق مختلفة. الطرق الثلاث التي تثير اهتماماً خاصاً هي:

1. السؤال عما إذا كانت التحللات المحافظة على الغرابة متوافقة مع النموذج القياسي،
2. السؤال عما إذا كانت التحللات التي تنتهك الغرابة متوافقة مع النموذج القياسي،
3. ثم ما إذا كانت التحللات المحافظة على الغرابة والتحللات التي تنتهك الغرابة متوافقة مع بعضها البعض.

الجواب على السؤال الأول، بناءً على أحدث البيانات، هو نعم. وجواب السؤال الثاني، بناءً على أحدث البيانات، هو أيضاً نعم. لكنّ جواب السؤال الثالث يتبين أنه لا، على الأقل وفقاً لهذه الدراسة الأخيرة.

السؤال التالي إذن، إذا لم يتطابق شيء ما، فما مدى أهمية هذا التناقض أو عدم الاتساق؟

في فيزياء الجسيمات، يُعطى المعيار الذهبي للإعلان عن اكتشاف من حيث الدلالة: دلالة 5-σ. إذا حصلنا على إشارة قوية تتعارض مع النموذج القياسي بأكثر من دلالة 5-σ، فلدينا دليل مقنع على أن شيئًا ما في عالم فيزياء الجسيمات لا يتفق مع الفيزياء المعروفة التي حكمت فهمنا للكون لأكثر من نصف قرن، ويُلزمنا بالتالي تجاوزها.

المساهمات الرائدة لقنوات الاضمحلال التي تتعارض مع المساهمات المتوقعة من فيزياء النموذج القياسي في اضمحلالات ميزونات B. لاحظ أنه، على اليمين، فإن افتراض قيود إضافية يزيد من الدلالة، ولكن لا يُضمن تبرير هذه الافتراضات.

بدون افتراض قيود إضافية، وهو النهج الأكثر تحفظًا، تأتي هذه النتيجة الأخيرة بدلالة مقدارها 3.6-σ. مع افتراض قيد يأتي من حسابات العديد من المعلمات الناشئة في QCD، ترتفع هذه الدلالة إلى 4.4-σ: قريبة بشكل مثير للاهتمام من هذا العتبة المشهودة، ولكنها أكثر عرضة لعدم اليقينيات النظامية، وبالتالي ليست مقنعة بالضرورة للجميع. كما ذكر المؤلفون:

“إيجازًا، بافتراض تناظر نكهة SU(3) غير منقطع، فإن الملاءمة العالمية لجميع بيانات [ميزونات 𝐵 المتحللة إلى إما بَيونيْن، أو كائونيْن، أو كاون وبيون] تجد تناقضًا مع [تنبؤات تناظر نكهة SU(3) للنموذج القياسي] على مستوى 3.6𝜎. يمكن إزالة هذا التناقض بالسماح بحدوث تأثيرات [كسر تناظر النكهة]، ولكن يلزم [كسر تناظر النكهة] بنسبة 1000٪، أي أن المعلمات التي تكون متساوية في الحد [المتناظر للنكهة] يجب أن تختلف الآن بعامل 10. هذه النتائج صارمة من الناحية النظرية الجبرية – لم يتم افتراض أي افتراضات ديناميكية. […] هذه هي الشذوذات في تحللات هادرونية 𝐵. فهي تشير بقوة إلى وجود فيزياء جديدة في هذه التحللات.”

سيتطلب الأمر المزيد من البيانات والتحليلات المستقلة لتلك البيانات لتأكيد ذلك، حيث قد يرتفع مستوى أهمية هذه الشذوذ في يوم ما إلى عتبة 5-σ المطلوبة. ولا يزال النموذج القياسي سليماً حتى الآن، ولكن إذا كانت الطبيعة كريمةً معنا، فإن هذه إشارة الفيزياء التي تتجاوز النموذج القياسي ستُشير إلى فهم أعمق لكوننا المادي.

هذا القسم الأخير من مقال أطول. المحتوى: “